阻抗

这个阻抗 $（Z）$属于电容电路有效吗反对电路中所有部件的一部分。它产生于将电抗 $（十）$的电容器和电感器带着阻力 $（R）$的电阻在里面正交.

$\大Z=\sqrt{R^2+X^2}$

电阻、电感器和电容器中至少有两个连接到交流电源不能以同样的方式学习直流电电路。由于电容器在极板上储存电荷时是激活的，电阻器在电流流过时是激活的，而电感在电流流过时是激活的，所以在交流电源循环的不同点上，元件都是激活的。通过将所有元件表示为电阻等效物阻抗,欧姆定律可再次用于电路。

交流电路的欧姆定律 $\大V=IZ$

在计算电路阻抗时，有助于首先，计算电抗每个单独组件的在把所有东西都插进去之前 $Z=\sqrt{R^2+X^2}。$

求含有元件的RC电路的阻抗 $R=10Ω$和 $C=500\mu\text{F}$连接到具有驱动频率的交流电源 $\omega_d=200\frac{\text{rad}{\text{s}。$

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（1） 计算单个电抗。

在这种情况下，只有具有电抗的电容器根据

$\开始{aligned}xu C&=\frac{1}{\omega C}\\&=\frac{1}{（200）（500乘以10^{-6}）}\\\\&=10\omega\结束{对齐}$

（2） 计算阻抗。

$\begin{aligned}Z&=\sqrt{R^2+X^2}\\\&=\sqrt{10^2+10^2}\\\&=10\sqrt{2}\Omega\end{aligned}$

虽然这看起来有点奇怪，但是电容电路是物理学中遇到的第一种不考虑阻抗就无法求解的电路类型，因为元件都以不同的方式工作阶段.

这个电压RLC电路中每个元件的电阻可以表示为欧姆定律 $（V=IR）$了解到电抗 $（十）$是否为有效阻力电容器 $（C）$和感应器 $（L）$.

$V_{\text{电阻器}}}=IR$

$V_{\text{电感}}=I X_L$

$V{\text{Capacitor}}=Ix\uC$

由于RLC电路连接到交流电源，这些方程中的电流不是常数，而是像

$i（t）=i\cos（\omega t）。$

因此，作为t函数的每个组件的电压为

$\begin{aligned}V\u R（t）&=IR\cos（\omega t）\\\end{aligned}$

$\开始{aligned}V{u L（t）&=L\frac{dI}{dt}\\\&=L\big（-\omega I\sin（\omega t）\big）\\&=I\omega L\cos\big（\omega t-\frac{pi}{2}\big）\&=I X\u L\cos\big（\omega t-\frac{pi}{2}\big）\\结束{aligned}$

$\begin{aligned}V{u C（t）&=\frac1C\int I（t）dt\\&=\frac1C\big（\frac{I}{\omega t\big）\&=\frac{I}\omega C}\cos\big（\omega t+\frac{2}\big）\&=I X\u C\cos\big（\omega t+\frac}\big）{$

这些电压函数的振幅如下所示：

$V_{\text{电阻器}}}=IR$

$V_{\text{电感}}=I X_L$

$V{\text{Capacitor}}=Ix\uC$

因为电压功能都是 $\分形{\pi}{2}$异相时，电路的总电压不能通过简单地将它们相加来计算。电感器和电容器的电压是 $\圆周率$相位不一致，所以它们总是以破坏性的方式相互干扰，因此产生的振幅是

$V_L-V_C。$

由于电阻电压 $\分形{\pi}{2}$与这些电压中的每一个不同步，其幅值必须以正交方式组合。

$V{\text{Circuit}}^2=V_R^2+（V_L-V_C）^2$

自从 $V_{\text{Circuit}$更常被称为电动势 $（\varepsilon）$根据上面的电压振幅方程，

$\begin{aligned}\varepsilon&=\sqrt{V_R^2+（V_L-V_C）^2}\\\&=\sqrt{（IR）^2+（I X_L-I X_C）^2}\\\\&=I\sqrt{R^2+（X_L-X_C）^2}\\\\结束{aligned}$

根据欧姆定律，平方根项在尺寸上必须与电阻相同，如果它包含电路的所有元件，则称为电阻阻抗.

正弦交流电源RLC电路的阻抗

$Z=\sqrt{R^2+（X_L-X_C）^2}$