上GydF4y2Ba沿斜面的运动页面GydF4y2Ba我们指出了物体在重力作用下沿斜面向下移动的距离与物体末端的速度之间的关系。因为这是一个非常有利可图的例子,我们回到计算上来。GydF4y2Ba
这是一个开放思想的巧合GydF4y2Ba
在恒定加速度下,物体会移动一段距离GydF4y2Ba
DGydF4y2Ba当时GydF4y2Ba
TGydF4y2Ba=GydF4y2BaA.GydF4y2Ba2.GydF4y2BaDGydF4y2Ba
. 对于斜面上的滑雪者,此时间由GydF4y2Ba
GGydF4y2Ba罪GydF4y2BaθGydF4y2Ba2.GydF4y2BaDGydF4y2Ba
.从坡道顶端的休息开始,滑雪者有速度GydF4y2Ba
vGydF4y2Ba=GydF4y2BaA.GydF4y2BaTGydF4y2Ba=GydF4y2BaGGydF4y2Ba罪GydF4y2BaθGydF4y2BaGGydF4y2Ba罪GydF4y2BaθGydF4y2Ba2.GydF4y2BaDGydF4y2Ba
=GydF4y2Ba2.GydF4y2BaDGydF4y2BaGGydF4y2Ba罪GydF4y2BaθGydF4y2Ba
在斜坡的底部。GydF4y2Ba
考虑动能GydF4y2Ba
2.GydF4y2Ba1.GydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2Ba2.GydF4y2Ba. 在斜坡顶部,这个量等于零,在斜坡底部,这个量等于GydF4y2Ba
DGydF4y2BaMGydF4y2BaGGydF4y2Ba罪GydF4y2BaθGydF4y2Ba.GydF4y2Ba
现在,考虑另一个量GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba⋅GydF4y2BasGydF4y2Ba,在那里GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba重力是沿斜面的吗GydF4y2Ba
sGydF4y2Ba是沿斜坡向下行驶的距离。具有GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba=GydF4y2BaMGydF4y2BaGGydF4y2Ba罪GydF4y2BaθGydF4y2Ba和GydF4y2Ba
sGydF4y2Ba=GydF4y2BaDGydF4y2Ba,我们发现GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba⋅GydF4y2BasGydF4y2Ba=GydF4y2BaDGydF4y2BaMGydF4y2BaGGydF4y2Ba罪GydF4y2BaθGydF4y2Ba.GydF4y2Ba
这是奇怪的。在斜坡下降的过程中,滑雪者获得的动能等于作用在粒子上的力和粒子移动的距离的乘积。人们可能会假设作用于某一距离的力赋予物体动能。GydF4y2Ba
从数学上讲,GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba
⋅GydF4y2BaDGydF4y2Ba
=GydF4y2BaΔGydF4y2Ba柯GydF4y2Ba=GydF4y2Ba2.GydF4y2Ba1.GydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2Ba2.GydF4y2Ba−GydF4y2Ba2.GydF4y2Ba1.GydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2Ba我GydF4y2Ba2.GydF4y2Ba.GydF4y2Ba
这表明,滑雪者受到重力的累积拉力产生了粒子的动能。这种关系在一般情况下是非常有用的,但到目前为止,这只是我们在计算中注意到的一个很好的巧合。接下来,我们来看看牛顿定律,寻找一种将其建立在坚实基础上的方法。GydF4y2Ba
牛顿定律:工作的基础GydF4y2Ba
根据第二定律,速度变化与合力之间有以下关系(为了简单起见,我们在一维中计算,尽管结果很容易推广)GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba净GydF4y2Ba=GydF4y2BaMGydF4y2BaA.GydF4y2Ba=GydF4y2BaMGydF4y2BaΔGydF4y2BaTGydF4y2BaΔGydF4y2BavGydF4y2Ba
重新安排,我们GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba净GydF4y2BaΔGydF4y2BaTGydF4y2Ba=GydF4y2BaMGydF4y2BaΔGydF4y2BavGydF4y2Ba=GydF4y2BaΔGydF4y2BaPGydF4y2Ba
因为GydF4y2Ba
ΔGydF4y2BaxGydF4y2Ba=GydF4y2BavGydF4y2BaΔGydF4y2BaTGydF4y2Ba,我们可以写GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba净GydF4y2BaΔGydF4y2BaxGydF4y2Ba/GydF4y2BavGydF4y2Ba=GydF4y2BaMGydF4y2BaΔGydF4y2BavGydF4y2Ba或GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba净GydF4y2BaΔGydF4y2BaxGydF4y2Ba=GydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2BaΔGydF4y2BavGydF4y2Ba.GydF4y2Ba
这个关系表明,如果物体以速度运动GydF4y2Ba
vGydF4y2Ba它被推过一小段距离GydF4y2Ba
ΔGydF4y2BaxGydF4y2Ba与力平行GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba净GydF4y2Ba,它将提高附加速度GydF4y2Ba
ΔGydF4y2BavGydF4y2Ba=GydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2Ba净GydF4y2BaΔGydF4y2BaxGydF4y2Ba.GydF4y2Ba
在三维空间中,我们的结果是GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba
净GydF4y2Ba⋅GydF4y2BaΔGydF4y2BaxGydF4y2Ba
=GydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2Ba
⋅GydF4y2BaΔGydF4y2BavGydF4y2Ba
.GydF4y2Ba
这个关系为我们上面的猜想提供了基础,即力可以做功赋予粒子动能。现在我们将利用这个关系来证明功动能定理。GydF4y2Ba
Work-kinetic能量定理GydF4y2Ba
物体上的净力所做的功等于其动能的变化。GydF4y2Ba
如果我们把所有的增量推加起来GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba净GydF4y2BaΔGydF4y2BaxGydF4y2Ba粒子在一定距离内接收的GydF4y2Ba
DGydF4y2Ba,我们得到GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba净GydF4y2Ba∑GydF4y2BaΔGydF4y2BaxGydF4y2Ba=GydF4y2BaFGydF4y2Ba净GydF4y2BaDGydF4y2Ba.GydF4y2Ba
然而,我们证明了这一点GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba净GydF4y2BaΔGydF4y2BaxGydF4y2Ba=GydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2BaΔGydF4y2BavGydF4y2Ba,所以我们也有GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba净GydF4y2BaDGydF4y2Ba=GydF4y2BaMGydF4y2Ba∑GydF4y2BavGydF4y2BaΔGydF4y2BavGydF4y2Ba,速度增量的总和。GydF4y2Ba
现在让我们来计算GydF4y2Ba
MGydF4y2BavGydF4y2BaΔGydF4y2BavGydF4y2Ba.GydF4y2Ba
首先,当GydF4y2Ba
vGydF4y2Ba是零,,GydF4y2Ba
MGydF4y2BavGydF4y2Ba是零;最后,它等于GydF4y2Ba
MGydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2Ba.如果我们把增长分成GydF4y2Ba
NGydF4y2Ba小块的,速度增加GydF4y2Ba
ΔGydF4y2BavGydF4y2Ba都是由GydF4y2Ba
NGydF4y2Ba1.GydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2Ba,我们可以把它们从总和中取出,这样总和就变成GydF4y2Ba
NGydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2Ba∑GydF4y2BavGydF4y2Ba.GydF4y2Ba
现在,总数GydF4y2Ba
vGydF4y2Ba从GydF4y2Ba
0GydF4y2Ba到GydF4y2Ba
vGydF4y2BaFGydF4y2Ba在GydF4y2Ba
NGydF4y2Ba同样大小的块很简单GydF4y2Ba
vGydF4y2Ba乘以的平均值GydF4y2Ba
vGydF4y2Ba超出范围:GydF4y2Ba
vGydF4y2Ba=GydF4y2Ba0GydF4y2Ba∑GydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2BavGydF4y2Ba=GydF4y2BaNGydF4y2Ba2.GydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2Ba
因此,GydF4y2Ba
∑GydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2BaΔGydF4y2BavGydF4y2Ba等于GydF4y2Ba
NGydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2BavGydF4y2Ba=GydF4y2Ba0GydF4y2Ba∑GydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2BaΔGydF4y2BavGydF4y2Ba=GydF4y2BaNGydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2BaNGydF4y2Ba2.GydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2Ba=GydF4y2Ba2.GydF4y2Ba1.GydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2Ba2.GydF4y2Ba
我们有GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba净GydF4y2BaDGydF4y2Ba=GydF4y2Ba2.GydF4y2Ba1.GydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2Ba2.GydF4y2Ba
这证明了如果我们作用于一个有质量的物体GydF4y2Ba
MGydF4y2Ba,用力GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba净GydF4y2Ba在一段距离内GydF4y2Ba
DGydF4y2Ba最终得到动能GydF4y2Ba
2.GydF4y2Ba1.GydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2Ba2.GydF4y2Ba,其中速度GydF4y2Ba
vGydF4y2BaFGydF4y2Ba是由GydF4y2Ba
2.GydF4y2BaFGydF4y2Ba净GydF4y2BaDGydF4y2Ba/GydF4y2BaMGydF4y2Ba
.GydF4y2Ba
因此,我们证明了作用在物体上的力通过一段距离将动能传递给了该物体,我们称这个量为,GydF4y2Ba
WGydF4y2Ba净GydF4y2Ba=GydF4y2BaFGydF4y2Ba
⋅GydF4y2BaDGydF4y2Ba
,工作。在无摩擦系统中,功等于由力引起的动能变化:GydF4y2Ba
WGydF4y2Ba净GydF4y2Ba=GydF4y2BaΔGydF4y2Ba(GydF4y2Ba2.GydF4y2Ba1.GydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2Ba2.GydF4y2Ba)GydF4y2Ba
这是另一种证明方法:GydF4y2Ba
我们知道GydF4y2Ba
WGydF4y2Ba=GydF4y2Ba∫GydF4y2BaFGydF4y2Ba
⋅GydF4y2BaDGydF4y2BasGydF4y2Ba
.GydF4y2Ba自GydF4y2Ba
FGydF4y2Ba
=GydF4y2BaMGydF4y2BaA.GydF4y2Ba
=GydF4y2BaMGydF4y2BaDGydF4y2BaTGydF4y2BaDGydF4y2BavGydF4y2Ba
,GydF4y2Ba由此可见,GydF4y2Ba
WGydF4y2Ba=GydF4y2Ba∫GydF4y2BaFGydF4y2Ba
⋅GydF4y2BaDGydF4y2BasGydF4y2Ba
=GydF4y2Ba∫GydF4y2BaMGydF4y2BaDGydF4y2BaTGydF4y2BaDGydF4y2BavGydF4y2Ba
⋅GydF4y2BaDGydF4y2BasGydF4y2Ba
=GydF4y2BavGydF4y2Ba0GydF4y2Ba
∫GydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2Ba
MGydF4y2BaDGydF4y2BaTGydF4y2BaDGydF4y2BasGydF4y2Ba
DGydF4y2BavGydF4y2Ba
=GydF4y2BaMGydF4y2BavGydF4y2Ba0GydF4y2Ba
∫GydF4y2BavGydF4y2BaFGydF4y2Ba
vGydF4y2Ba
⋅GydF4y2BaDGydF4y2BavGydF4y2Ba
=GydF4y2BaΔGydF4y2Ba柯GydF4y2Ba,GydF4y2Ba这证明了GydF4y2Ba
ΔGydF4y2Ba柯GydF4y2Ba=GydF4y2BaWGydF4y2Ba.GydF4y2Ba